ACOSTA RODOLFO HECTOR
Congresos y reuniones científicas
Título:
Espectro de coherencia cuántica doble partiendo de orden dipolar en un sistema de 10 espines 1/2 en fase de cristal líquido
Autor/es:
C. BONIN; H. SEGNORILE; C.E. GONZÁLEZ; R. H. ACOSTA; R.C. ZAMAR
Lugar:
Salta, Argentina
Reunión:
Congreso; 92º Reunión Nacional de Física; 2007
Resumen:
Con la secuencia de pulsos de rf de Jeener-Broekaert
(JB) [Jeener J. and Broekaert P.,Phys.Rev.157(1967)232]
llevamos al sistema de espines de 1H del cristal liquido
5CB (4´-pentyl-4-biphenyl-carbonitrile) de un estado
inicial de orden Zeeman, a un estado de orden dipolar
INTRA [Mensio O., Gonzalez C. E. and Zamar R. C.,
Phys.Rev.E71(2005)011704], el cual presenta coherencias
de orden 0 en la autobase del sistema (base Z) y coherencias
de orden 0 y 2 en una base ortogonal (por ejemplo X). Con
la secuencia de pulsos de rf (90o|x − t − 45o|y) podemos
crear un estado excitado de coherencia de orden 2 (inobservable)
a partir del estado dipolar inicial. Este estado es
luego observado de manera indirecta con el ultimo pulso
de la secuencia, haciendo un ciclado de fase adecuado. De
calculos numericos podemos determinar cual es el Hamiltoniano
(cuasi-invariante) que representa el estado inducido
por JB que mejor se ajusta con el experimento. Se observa
que el sistema se comporta como multi-correlacionado
(cadena de espines) y no como pares. Las simulaciones se
hicieron con 4, 8 y 10 espines.
(JB) [Jeener J. and Broekaert P.,Phys.Rev.157(1967)232]
llevamos al sistema de espines de 1H del cristal liquido
5CB (4´-pentyl-4-biphenyl-carbonitrile) de un estado
inicial de orden Zeeman, a un estado de orden dipolar
INTRA [Mensio O., Gonzalez C. E. and Zamar R. C.,
Phys.Rev.E71(2005)011704], el cual presenta coherencias
de orden 0 en la autobase del sistema (base Z) y coherencias
de orden 0 y 2 en una base ortogonal (por ejemplo X). Con
la secuencia de pulsos de rf (90o|x − t − 45o|y) podemos
crear un estado excitado de coherencia de orden 2 (inobservable)
a partir del estado dipolar inicial. Este estado es
luego observado de manera indirecta con el ultimo pulso
de la secuencia, haciendo un ciclado de fase adecuado. De
calculos numericos podemos determinar cual es el Hamiltoniano
(cuasi-invariante) que representa el estado inducido
por JB que mejor se ajusta con el experimento. Se observa
que el sistema se comporta como multi-correlacionado
(cadena de espines) y no como pares. Las simulaciones se
hicieron con 4, 8 y 10 espines.
