Los sistemas de perovskitas dobles con diferentes estequiometrías del tipo A2 (BB’)O6, A(B1/2 B’1/2)O3, A(B2/3B’1/3)O3 y A3B2B’O9 [1] son de gran interés debido a que presentan ferromagnetismo y magnetorresistencia colosal a temperatura ambiente, entre otras propiedades físicas interesantes [2]. En la literatura se encuentra que, en general, en este tipo de compuestos, A representa un metal alcalino-térreo (2+), B y B’ metales de transición (2+ ó 3+ y 6+ ó 5+, respectivamente). También se hallan casos en los cuales se sustituye parcialmente A2+ por Ln3+ [3]. Aquí presentamos perovskitas dobles con un Ln como único catión en este sitio [4]. La estequiometría A3B2B’O9 con A = Ln3+ permite estabilizar los cationes B2+ y B5+. Se sintetizaron los nuevos compuestos La3Co2MO9 (M: Nb y Ta) que son ferromagnéticos por debajo de TN = 70 K. Su caracterización estructural por difracción de rayos x de polvos indica que son isoestructurales con La3Mg2NbO9 (GE: P21/n) [5]. Para ambas fases se encontró un ordenamiento parcial de los cationes B y B’ en las ocupaciones de los sitios cristalográficos 2a y 2b, lo que posibilita escribir la fórmula La2(Co1/3M2/3)2a(Co)2bO6 (M: Nb y Ta) con el máximo orden permitido para esta estequiometría. La ocupación mixta y aleatoria de los iones Co2+ (1/3) con los iones M5+ (2/3) en el mismo sitio estructural (2a) es un desorden intrínseco que se manifiesta en una débil reflectividad infrarroja con gran superposición de bandas vibracionales. Esto a su vez sugiere un entorno en que los espines sin orientación preferencial pueden ser alineados fácilmente dando lugar a un gran aumento en el efecto magnetorresistivo.
