Dentro de la familia A2B?B?O6 pueden considerarse también aquellas perovskitas dobles A3B?2B?O9 que pueden formularse A2B? [B?0,33B?0,66]O6. Dada la estequiometría de estas ultimas es imposible lograr un orden cationico total y la estructura en la situación de máximo orden consiste en la sucesi´on alternada de octaedros B?O6 y (B?0,33B?0,66)O6. Recientemente hemos analizado las fases Sr3Fe2B?O9 donde B? = Mo, Te, U que resultan ferrimagnéticas a temperatura ambiente y presentan ordenamiento magnético a bajas temperaturas. Dentro de un plan orientado a estudiar este tipo de perovskitas dobles result´o de inter´es analizar las estructuras de otros tipos de distorsiones como son aquellas introducidas al sustituir en A, Sr por Ca o Ba. Ca3Fe2WO9 y Ba3Fe2TeO9 se sintetizaron por reacción al estado sólido a 1200oC y 950oC respectivamente durante 120 horas de calentamiento. El refinamiento de la estructura fue realizada aplicando el método Rietveld a partir de datos de difracción de neutrones desde 2K hasta temperatura ambiente para la primera fase y a temperatura ambiente para la segunda. Ambas fases resultan con un alto grado de orden con un peque?no giro en los octaedros. Ca3Fe2WO9 es monoclínico, grupo espacial P21/n mientras que Ba3Fe2TeO9 es hexagonal con grupo espacial P63/mmc La fase con Ba presenta un ordenamiento magn´etico a baja temperatura con una saturación máxima de 0,4 Oe, mientras que en la de Ca el orden magnético aparece ya por debajo de 78K observable en los diagramas de difracción de neutrones.
